кумулятивной струи, имеем
Y
Y
=
T
M
−
T
−
Δ
T
I
T
M
−
T
.
(6)
Как известно из результатов численных расчетов, разупрочнение
материала кумулятивной облицовки при прочих равных условиях не
оказывает существенного влияния на кинематические характеристики
процесса схлопывания облицовки. Следовательно, имеем
U
U
=
Y
Y
.
Тогда, используя зависимости (1) и (6), получаем следующее отно-
шение:
n
b
(
T
I
)
n
b
=
Y
Y
−
p
=
T
M
−
T
−
Δ
T
I
T
M
−
T
−
p
.
С помощью такой же зависимости в работах [5, 7] сделаны оценки
влияния начального нагрева кумулятивной облицовки на предельное
удлинение элемента кумулятивной струи.
Использование введенного допущения привело к тому, что по-
лученная зависимость справедлива при достаточно малых значениях
Δ
T
I
.
Действительно, с ростом температуры начального нагрева мате-
риала облицовки вклад
Δ
T
в результирующую температуру
T
умень-
шается по сравнению с
Δ
T
I
.
Это означает, что при приближении ве-
личины
T
+ Δ
T
I
к значению
T
M
относительная погрешность полу-
ченной зависимости неограниченно возрастает. Очевидно, что прин-
цип согласованности не выполняется и полученная зависимость не
пригодна для практического применения. Следовательно, необходим
следующий этап модификации математической модели.
Отказываясь от построения модели с широкой областью адекват-
ности и учитывая принцип постепенного усложнения, уточним ре-
зультирующую температуру
T
,
определяемую по формуле (5). Тогда,
осуществляя приведенные в работе [2] выкладки, получаем следую-
щее отношение коэффициента предельного удлинения
n
b
(
T
I
)
элемента
струи, сформированного из нагреваемой облицовки, к коэффициенту
предельного удлинения
n
b
элемента, образованного при тех же усло-
виях, но в отсутствие начального нагрева:
n
b
(
T
I
)
n
b
=
Y
Y
−
p
= 1
−
T
I
−
T
R
T
M
−
T
K
−
p
,
0
6
T
I
−
T
R
T
M
−
T
K
<
1
,
142
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2012