Скорость движения атмосферы вычисляют по формуле
v
=
v
g
+
v
T
exp
"
−
h
−
H
T
L
T
2
#
,
(1)
где
v
g
= 5
,
4
м/с;
v
T
= 8
м/с;
H
T
= 8
,
5
км;
L
T
= 4
км. Здесь высоту
источника излучения
h
определяют выражением
h
=
R
h
−
R ,
где
R
h
=
√
x
2
+
z
2
;
R
= 6 400
км.
Тогда для проекций скорости течения среды в плоскости, проходя-
щей через геометрический центр астрофизического объекта, получим
v
x
=
−
v
z
R
h
,
v
z
=
v
x
R
h
.
Для зависимости показателя преломления атмосферы от высоты
запишем
n
= 1 +
n
0
exp [
−
a
(
R
h
−
R
)]
,
(2)
где
n
0
= 0
,
0003
;
a
= 0
,
125
.
Получим выражение, которое можно использовать для оценки вли-
яния продольного увлечения. Для этого рассмотрим однопроходную
схему интерферометра Хека (рис. 2), отличающуюся от опыта Фи-
зо тем, что каждый из двух лучей света распространялся только в
одной трубке. Мысленно увеличив плечи интерферометра, заполнен-
ные средой, до размеров атмосферы Земли, можно сравнивать лучи,
прошедшие движущуюся атмосферу (в одном плече) и неподвижную
(
в другом).
В инерциальной системе отсчета, в которой интерферометр покоит-
ся,
β
=
V/c
= 0
(
c
—
скорость света в вакууме). Скорости среды в ИСО
интерферометра соответствует величина
~V
2
n
,
β
2
n
=
±
V
2
n
/
c
.
Нормаль-
ному падению лучей на границы раздела сред (вакуум— среда) соот-
ветствуют инварианты
I
t
=
k
t
=
k
0
sin
ϑ
0
= 0
,
−
I
1
=
ω
0
(1
−
β
)
=
ω
0
[3].
Рис. 2. Cхема интерферометра Хека. В одной трубке находится движущаяся со
скоростью
~V
2
n
среда, в другой – среда либо покоится, либо движется в противо-
положную сторону. Луч лазера после деления на первом светоделителе проходит
через трубки и попадает на фотодетектор, где регистрируется интерференцион-
ная картина
154
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2012