ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. «Приборостроение». 2012
286
Повышение интенсивности жесткого рентгеновского излучения сви-
детельствует о наличии нетепловых электронов, которые могут гене-
рировать гиросинхротронное радиоизлучение в микроволновом диа-
пазоне. Однако вклад этого источника в поток нестационарного мил-
лиметрового радиоизлучения, вероятно, очень мал.
Положительным в этих предположениях является следующее.
Спектр миллиметрового радиоизлучения вспышек не сильно отлича-
ется от спокойного Солнца, т. е. соответствует тормозному излуче-
нию тепловых электронов в оптически толстой плазме. Фаза макси-
мума у миллиметрового радиоизлучения совпадает с мягким рентге-
новским излучением, источником которого также является
высокотемпературная плазма в короне, и запаздывает относительно
жесткого рентгеновского излучения. В каналах жесткого рентгенов-
ского излучения с энергиями квантов выше 50 кэВ заметного повы-
шения сигнала от вспышки не наблюдалось, поэтому вряд ли имелось
значительное количество электронов с энергиями выше 500 кэВ, ко-
торые генерируют гиросинхротронное излучение в миллиметровом
диапазоне.
В связи с этим для интерпретации и анализа полученных данных
на наш взгляд не пригоден подход, описанный в работе [5], в котором
предполагается наличие во вспышках класса С значительного числа
нетепловых электронов с энергиями в несколько мегаэлектровольт.
Более предпочтительным мы считаем подход, приведенный в работе
[6],
где объективно оценено значение тепловых и нетепловых источ-
ников вспышечного миллиметрового радиоизлучения. Следуя приве-
денной в работе [6] методике расчета параметров плазмы и высоко-
энергичных электронов, сделаем оценку температуры плазмы во
вспышечных магнитных петлях.
Главным предположением, необходимым для выполнения такой
оценки является то, что во время фазы импульсного нагрева хромо-
сферной плазмы высокоэнергичными электронами в хромосфере су-
ществуют области с температурой, не зависящей от глубины. Суще-
ствование таких областей было предсказано в работе [4] на основе
численного моделирования процесса импульсного нагрева хромо-
сферы ускоренными электронами. Если глубина такой области боль-
ше чем оптическая толщина плазмы для радиоизлучения на соответ-
ствующих частотах, то можно считать, что яркостная температура
радиоизлучения близка к кинетической температуре плазмы.
Для того чтобы оценить яркостную температуру источника
вспышечного миллиметрового радиоизлучения, необходимо знать
его площадь. Ее приблизительное значение можно найти из получен-
ных на SDO изображений в ультрафиолетовой линии He 304Å, излу-
чение в которой генерируется на высотах верхней хромосферы и пе-