5
Свойства перехода В
1
П
и
— Х
1
g
димеров цезия и рубидия
6 219,745 –4 1,0651
1 302,524 –1 1,8882 –2
8 285,954 –2 1,0621
1 393,174 –1 1,8684 –2
10 351,490 –2 1,0593
1 482,681 –2 1,8485 –1
12 416,358 7 1,0562
0 571,044 –3 1,8288 –2
14 480,557 19 1,0522 –1 658,263 –4 1,8089 –1
16 544,085 33 1,0471 –1 744,338 –5 1,7891 –2
18 606,932 45 1,0404
0 829,269 –6 1,7693 –1
20 669,072 40 1,0323
2 913,056 –7 1,7495 –1
Рассчитанные на основе потенциальных кривых колебательные
энергии, вращательные и центробежные постоянные аппроксимирова-
ны степенными функциями, параметры которых являются энергетиче-
скими молекулярными постоянными
2
( 0,5)
( 0,5) ...,
e
e e
E v
x v
(6)
2
( 0,5)
( 0,5) ...,
e
e
e
B B v
v
(7)
2
( 0,5)
( 0,5) ...,
e
e
e
D D v
v
(8)
2
( 0,5)
( 0,5) ... .
e
e
e
H H v
v
(9)
Полученные из оптимальных аппроксимирующих функций моле-
кулярные постоянные для
В
1
П
и
состояний Cs
2
и Rb
2
приведены
в табл. 3, в которой для сопоставления даны и экспериментальные зна-
чения. Экспериментальные и рассчитанные частоты колебаний отлича-
ются не более чем на 0,001%, рассчитанные и экспериментальные вра-
щательные постоянные различаются на 0,02%. Разница между значе-
ниями рассчитанной центробежной постоянной
D
e
и эксперименталь-
ной для димера рубидия не превышает 6%.
Полученные на основе потенциальных кривых значения центро-
бежных постоянных
D
e
и
H
e
также сопоставлены с величинами, рас-
считанными на основе экспериментальных колебательных и враща-
тельных постоянных по эмпирическим соотношениям Кратцера [29]
3
2
4
e
e
e
B D
(
10
)
и Кэмбла и др. [30]
Окончание табл. 2
