Экспериментальные исследования зеркальной антенны с облучателем…
7
Здесь одно из слагаемых, например ∆ ′
1
, отвечает за исходное сфе-
рическое распределение фазы поля в раскрыве антенны, а другое —
∆ ′
2
= 0,035 — за фокусировку в ближнюю зону (находящуюся по-
прежнему на расстоянии 6 м) и рассчитывается по формуле (4). Тогда
∆ ′
1
= ∆′ – ∆′
2
== 0,05 м, что в соответствии с (3) дает значение исход-
ного радиуса кривизны фазового распределения поля в раскрыве ан-
тенны
R
2
= – 4,312 м.
Максимальное отклонение фазы по апертуре антенны рассчиты-
вается по формуле
Ψ
max
= π
2
2
.
4
d
R
(6)
Подставляя в (6) значения входящих в него величин — диаметра
зеркала
d
= 1 м; длины волны λ = 3,75·10
–2
м; исходного радиуса кри-
визны фазового распределения
R
2
= –4,312 м, — получаем исходное
значение Ψ
max
= 1,546 π рад. Сравнивая измеренную при фокусировке
в ближнюю зону на расстояние 6 м ДН, приведенную на рис. 4, с ДН
апертуры с равноамплитудным полем, фаза которого изменяется по
квадратичному закону с максимальным отклонением фазы по апер-
туре Ψ
max
= 1,5 π, приведенной в работе [5], следует отметить хоро-
шее совпадении их форм и параметров: ширина ДН по уровню 3 дБ
равна соответственно 6,71 и 7,29°, а «провалы» в ДН при нулевых
углах одинаковы и равны 3дБ.
Таким же образом можно
проанализировать все остальные
варианты измерений ДН в
ближней зоне. Опуская подроб-
ности, можно также констатиро-
вать хорошее совпадение форм и
параметров ДН, измеренных при
фокусировке и в дальней зоне,
по остальным вариантам изме-
рений (см. таблицу).
Заключение.
Получено экс-
периментальное подтверждение
тождественности измерений ха-
рактеристик антенн при фокуси-
ровке в ближнюю и дальнюю зо-
ны для антенн с произвольным
амплитудным и сферическим
(квадратичным) фазовым рас-
Рис. 4.
ДН зеркальной антенны с квад-
ратичным распределением поля в рас-
крыве (Ψ
max
= 1,546 π), измеренная при
ее фокусировке в ближнюю зону на
расстояние 6 м
