Т.С. Ровенская, А.Е. Алимов, К.Э. Квиткина
4
Рис. 3.
Первая
и вторая суммы Зейделя однородной
сферической линзы и исправленной в отношении сфе-
рической аберрации градиентной линзы с ОЛРПП
на толщине линзы для дальнего предмета:
1
–
ܵ ̅
୍୍нод
ݎ(
ଵ
)
для однородной линзы при
s
p
= 0;
2
–
ܵ ̅
୍୍нод
ݎ(
ଵ
)
для неоднородной линзы при
s
p
= 0;
3
–
ܵ ̅
୍୍од
ݎ(
ଵ
)
для неоднород-
ной линзы при
s
p
= – 15 мм;
4
–
ܵ ̅
୍୍од
ݎ(
ଵ
)
для однородной линзы
при
s
p
= – 15 мм
Кривые
ܵ ̅
୍୍од
ݎ(
ଵ
)
при
s
p
= 0 и
s
p
= –15 мм не совпадают; изменение
положения зрачка путем выноса его в пространство предметов практи-
чески приводит к эквидистантному смещению кривой
ܵഥ
୍୍од
ݎ(
ଵ
)
впра-
во по оси
r
1
. При обоих способах введения в линзу распределения ПП
для исправления в ней сферической аберрации наблюдается совпадение
кривых
ܵ ̅
୍୍нод
ݎ(
ଵ
)
, соответствующих
s
p
= 0 и
s
p
= –15 мм, что показывает
независимость значения второй суммы Зейделя от положения входного
зрачка при указанном варианте исправления линзы. В области значений
параметра
r
1
, в которой вторая сумма принимает близкие к нулю значе-
ния, обе кривые
ܵ ̅
୍୍нод
ݎ(
ଵ
) практически
совпадают с кривой
ܵ ̅
୍୍од
ݎ(
ଵ
)
.
Таким образом, если сферическая базовая линза с однородным
ПП синтезируется с расположенным в ее плоскости входным зрачком
с нулевым значением второй суммы Зейделя, а затем путем примене-
ния в ней тем или иным способом градиентной среды с ОЛРПП
обеспечивается исправление сферической аберрации, то достигается
сформулированная цель – получение решения с апланатической или
практически близкой к ней коррекцией в области аберраций третьего
порядка.
Реализация предложенного метода получения апланатичес-
кого решения для сферической линзы с ОЛРПП.
С
интез исходной
сферической линзы с постоянным значением ПП выполнен путем
компьютерного моделирования с использованием параметров
первого вспомогательного луча в пакете прикладных программ
(ППП) ОПАЛ [4] из условия равенства нулю второй суммы Зейделя
(
ܵ ̅
୍୍од
= 0
)
при
нахождении предмета в бесконечности, линзы – в
воздухе и при размещении входного зрачка плоскости, касательной к
