ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. «Приборостроение». 2012
147
решение данного уравнения описывает процесс затухания волны, а
при
γρ
> (
γρ
)
кр
—
процесс распространения волны, т. е.
γρ
= (
γρ
)
кр
яв-
ляется критическим сечением соответствующего типа волн, рассмат-
риваемого неоднородного волновода [8].
Таким образом, радиальную зависимость поля
Z
m
(
γρ
)
в (1), удо-
влетворяющую условию ограниченности при
γρ
→
0
условию излуче-
ния при
γρ
→
∞
и
условию непрерывности при
γρ
= (
γρ
)
кр
,
следует за-
писать в следующем виде:
(2)
кр
кр
(2)
кр
кр
[( ) ] ( ),
( ) ,
(
γρ)
[( ) ]
( ),
( ) .
m
m
m
m
m
H
J
Z
J
H
 









(2)
Поперечные (относительно направления распространения волн
0
ρ
—
орта по координате
ρ
)
составляющие электромагнитного поля
,
E
H
внутри радиального волновода представляют собой супер-
позицию поперечных составляющих электромагнитного поля «
E
mn
»
и
«
H
mn
»
типов волн:
,
,
 
 
E E E H H H
где индекс
ν
означает пару индексов
mn
для «
E
mn
»
типов волн, а ин-
декс
μ
—
пару индексов
mn
для «
H
mn
»
типов волн, причем [3, 7]
2
2
0
2
0
2
0
2
1
;
,
a
a
U
U k U
z
z
U i
i
U
U
E
H
z
 
 

 
 
 
 
 
E
φ
z
H
φ


(3)
0
2
2
0
2
0
2
2
1
;
,
.
a
a
V i
V
V k V
z
z
i
V
V
E
H
z
  
 
 

 
 
 
  
E
φ
H
φ
z


(4)
где
0
,
φ
0
z
—
орты по координате
φ
,
z
.