ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. «Естественные науки». 2012
146
Уравнения (17) и (18) имеют дивергентный вид, их можно присо-
единить к общей системе законов сохранения (16) в связанной кон-
фигурации, тогда координатные столбцы в этой системе принимают
вид
2
т
0
т
*
1
2
,
v e
A

 
v
u
F
F
v
*
*
*
*
*
** 1
0*
*
0
/
,
0
ˆ
B
T
T v q
q
F F v
F v
T
 
 
 
  
1, ..., 8.
Граничное условие для фиктивной среды таково: поскольку в ак-
туальной конфигурации совпадают декартовы координаты контакти-
рующих материальных точек, по лагранжевым координатам твердой
фазы с помощью закона движения можно найти соответствующие им
лагранжевы координаты газовой фазы:
( , )
( , )
i
j
i
j
s s
g g
x X t
x X t
( , ).
j
j
j
g g s
X Y X t
Переходя для твердой фазы к координатам
0 *
i
i
x x
,
получаем
уравнение, определяющее движение материальных точек газовой фа-
зы и фиктивной твердой среды по поверхности твердой фазы в свя-
занной конфигурации
*
( ), .
j
j
j
i
g g
s
X Y X x t
 
Граничные условия на поверхности раздела фаз.
Если запи-
сать интегральную систему законов сохранения (14) для области, со-
держащей поверхность раздела фаз
*
( )
sg
t
,
и стянуть эту область к
точке в соответствии с методом, изложенным в [1], получим следу-
ющую систему соотношений для скачков функций на некогерентной
поверхности раздела фаз в связанной конфигурации: