Об особенностях работы составного высокотемпературного коллектора в термоэмиссионном преобразователе при пониженном давлении паров цезия

4 / 13

М.С. Яшин, В.В. Онуфриев
4 Инженерный журнал: наука и инновации # 72016
Здесь 1,
R j 2 R j — токи эмиссии при нулевом поле с областей, работа
выхода которых равна 1  и 2  соответственно; 1, E 2 E — напряжен-
ность поля на поверхности областей с работой выхода 1  и 2  соответ-
ственно; ,k n ,
ek T 8 /   
ek ek kT m — концентрация плазмы, темпера-
тура электронов и средняя тепловая скорость электронов
у поверхности коллектора; m — масса электронов; k — постоянная
Больцмана; q — заряд электрона;  
1
0 2 ( ) 1 exp( )    
 f z z z
 
3/2 1 ( ) 
    z erf z — характеристика отклонения функции распре-
деления электронов от максвелловской на границе с коллектором [2].
Пользуясь аналогичными рассуждениями, запишем граничные
условия для плотности ионного тока ik j и плотности потока энергии,
переносимого электронами:
при / 2 0    k
1 1
/ 2
exp exp ;
4
       
        
 
     
k
i k k ik c
k k
q q
j Bi n j
kT kT
(11)
2 2
/ 2
exp exp ;
4
       
        
 
     
k
i k k ik c
k k
q q
j Bi n j
kT kT
(12)
 
1 1
/ 2 1 / 2
1 exp exp 2
4
            
           
         
k k
e k k ek ek
ek ek ek
q q
S f n kT
kT kT kT
1
1
2
exp ;
 
  
 
 
k
R
k
q qE kT
j
kT q
(13)
 
2 1
/ 2 / 2
1 exp exp 2
4
            
           
         
k k
e k k ek ek
ek ek ek
q q q
S f n kT
kT kT kT
2
2
2
exp ;
 
  
 
 
k
R
k
q qE kT
j
kT q
(14)
при / 2 0    k
1 1
/ 2
exp exp ;
4
       
        
 
     
k
i k k ik c
k k
q q
j Bi n j
kT kT
(15)