Цилиндрические оболочки конечной длины под внешним давлением
Рис. 3.
Процесс деформирования оболочки с жестко заделанными
концевыми сечениями в плоскости
При учете влияния конечности длины оболочки вследствие растя-
жения образующих цилиндра прежде всего возникнут дополнитель-
ные распределенные силы, приложенные к дугам и средин-
ного сечения оболочки. Равнодействующая осевых сил, возникающих
от растяжения образующей
′
, направлена по оси и приложе-
на в точке . Аналогично вследствие растяжения образующей
′
равнодействующая сил приложена в точке вдоль оси . Эти до-
полнительные силы
2
( )
и
1
( )
распределены по дугам и
соответственно. Предположим, что силы
2
( )
имеют максимальные
значения в точке , а
1
( )
— в точке .
В работе [4] показано, что б´ольшая часть этапа I протекает при
(почти) неподвижной точке (
y
=
p
/
4
). Поэтому считаем, что в
точке
1
( ) =
2
( ) = 0
, а силы
1
( )
и
2
( )
распределены по соот-
ветствующим дугам линейно (рис. 4).
Рис. 4.
Распределение сил по дугам и срединного сечения оболочки
При составлении уравнений равновесия используем введенные в
[4] ограничения: вследствие симметрии формы
= = 0
. В рас-
смотренную на рис. 4 систему сил и моментов вводим равнодейству-
3
