19 / 23
Воздействие подводного взрыва на гидродинамику и характер распространения…
Инженерный журнал: наука и инновации
# 11·2017 19
Из вариационного соотношения (8) и геометрических связей (7)
следует характеристическое уравнение
( ) ( )
M
M M
d
С
aAC
A C
∂ ∂ ±
θ ±
= ± ×
∂α ∂β
∫
cos
sin
cos
sin
cos
sin
∂
∂
∂
∂γ
∂γ
×
θ +
θ +
θ +
θ +
θ +
θ +
∂
∂
∂
∂
∂
a
p
p
Q
R
S
dt
y
x
y
x
y
M sin
cos
,
∂
∂
+
θ −
θ
∂
∂
a
a
dt
x
y
где коэффициент
1 2
1 2
.
M
M
−
∂
= −
∂
A
C
A
Система уравнений (11) справедлива вдоль характеристического
направления
/
.
d d C
β α = ±
Криволинейные
( , )
α β
и декартовы
( , )
x y
координаты связаны
соотношениями
Msin
cos ;
Mcos
sin ,
=
θ + θ β
=
θ − θ β
dy a
dt A d
dx a
dt A d
(12)
причем скорость звука определяется как
/ .
= ∂α ∂
a
t
Уравнения (9), (10) решаются численно для заданных значений
интенсивности падающей ударной волны
M
i
и радиуса полуцилин-
дра
.
r
В области регулярной дифракции (на той части полуцилиндра,
где скорость нарастания высоты препятствия превышает скорость
фронта ударной волны, решение строится для плоского сегмента
ударной волны, интенсивность которого определяется известными
значениями давления перед фронтом волны и за ним. Область нере-
гулярной дифракции делится на две части: одна включает течение
между твердой стенкой или поверхностью препятствия и линией трой-
ных точек (пересечение падающей и отраженной волн), вторая —
невозмущенное течение под линией тройных точек.
Заключение.
Анализ исследований показывает, что форма и ин-
тенсивность импульсов существенно зависят от степени близости за-
ряда к поверхности, дну или взрываемому объекту. Импульс не очень
чувствителен к этому фактору. Импульс равных пиков давления име-
ет тот же порядок величины, что и в ударной волне; однако, как и для
ударной волны, он значительно меньше импульса, заключенного в